聚合物材料与金属材料、陶瓷材料并称为现代社会最重要的3类材料，在农业、汽车工业、生物医学、电子学、航空航天、能源、国防等诸多领域有着广泛的应用^[1]。毫无疑问，聚合物的应用越来越广，解决了日常生活中所面临的诸多挑战。在含能材料领域，聚合物具有多种关键作用，已成为研究热点。作为黏结剂，聚合物能将含能成分紧密黏合，形成稳定的复合材料，聚合物的性能和行为对于含能材料的整体性能至关重要^[2–4]。通过包覆技术，聚合物还能保护敏感成分，提高材料的安全性和环境适应性^[5]。此外，高能聚合物本身可以作为能量释放的来源，为推进剂和炸药提供高能量密度^[6]。因此，理解聚合物在极端条件下的响应机制，对于优化含能材料的设计并提升其性能具有重要意义。

在汽车工业、航空航天和国防等领域，聚合物的服役场景较为复杂，涉及到高温高压等极端环境。聚合物是实现弹体、坦克、航天器和飞行器轻量化的关键材料。因此，聚合物材料受到了美国国防部、能源部和国家航空航天局持续而广泛的关注。在上述机构的资助下，美国洛斯阿拉莫斯国家实验室（Los Alamos National Laboratory, LANL）从20世纪60年代开始，对聚合物在高温高压、高应变率条件下的结构相变、状态方程、损伤断裂、化学反应等持续开展了大量的深入研究^[7–10]。

聚合物也是当前凝聚态物理学研究的前沿热点。在国家自然科学基金委和中国科学院2020年联合编撰出版的《中国学科发展战略—软凝聚态物理学》中明确指出：“聚合物是最有实用价值的材料，未来亟待解决的基础问题包括超越平均场的理论、非平衡系统的动力学等……”^[11]。遗憾的是，该报告并未涉及高温高压极端条件下的软物质研究。

聚合物一般由低Z元素组成，具有跨尺度的微-介观结构，通常表现为晶态和非晶态混合相。聚合物的这些特点与我们熟知的金属材料或陶瓷材料有很大的不同。极端条件下，适用于金属等传统晶体材料的实验手段对聚合物并不一定有效，需要有针对性地发展跨尺度的结构诊断技术和相应的物性测量技术。另外，聚合物的很多宏观性质对应变率、温度和相结构非常敏感，进一步加剧了聚合物结构和物性实验研究和理论建模的复杂性。

早在1948年，高压物理先驱、诺贝尔物理奖得主Bridgman^[12]就测量了3种不同分子量的聚乙烯在3 GPa以内的压缩性。1964年，Wunderlich等^[13]发现了高压下结晶的聚乙烯（polyethylene, PE）中3 μm厚的伸直链晶体，并通过高压方法获得了含有伸直链结构的PE纤维，将PE纤维的拉伸强度提高至2 GPa^[14]。Wunderlich等^[13]的研究促进了20世纪60年代到80 年代初期人们对高压下聚合物结构和物性的研究。随着先进同步辐射光源（synchrotron radiation source）的出现，高亮度的同步辐射X射线源被用于研究聚合物在极端条件下的结构。目前，LANL正在大力发展基于先进同步辐射光源、X射线自由电子激光（X-ray free-electron lasers, XFELs）以及实验室的诊断技术，以解决极端条件下聚合物研究中所面临的困难与挑战^[7]。最近，Kraus等^[15–16]、He等^[17]利用激光冲击加载C-H和C-H-O聚合物体系，以模拟冰巨行星内部的行为，将极端条件下聚合物的研究与行星/天体物理联系起来。极端条件下聚合物的研究日益呈现出交叉学科的特征。

近年来，随着加载与诊断技术的不断进步，晶态聚合物的高温高压状态方程和相变研究取得了巨大的进展。但是，关于聚合物在高压下的一些基础问题仍未得到解决，例如，压缩条件下，能量在聚合物的晶态与非晶态之间是如何分配的，高压下聚合物中冲击波速度异常的起因是什么等等。本文将系统总结近年来聚合物状态方程和相变研究中的代表性工作，指出目前所面临的挑战，以及现有实验技术的局限，最后，从实验角度提出相关问题的潜在解决方法，希望对今后极端条件下聚合物的状态方程和相变研究有所裨益。

1.   聚合物的结构特点

聚合物的结构一般可以分为3级^[18]。一级结构是高分子的化学结构，包括高分子的构造与构型；二级结构指分子链的尺寸与形态；三级结构是高分子的凝聚态结构，包括晶态结构、非晶态结构、取向态结构及织态结构等。本文所指的聚合物的结构一般指三级结构，即高分子的凝聚态结构。

根据第三级结构的划分，聚合物可分为晶态聚合物和非晶态聚合物。晶态聚合物呈部分结晶或半结晶状态。与常见的晶体材料相比，晶态聚合物（(semi)crystalline polymer）的结构复杂，具有典型的多尺度分级结构特点^[18]。图1为晶态聚合物在不同尺度上的结构简化模型^[19]，可以看出，分子链有序排列和折叠形成晶体薄片；晶体结构与非晶结构交错堆叠形成片晶（lamellar）结构（尺度为10～10² nm）；片晶扭曲形成球晶（spherulite）结构（尺度为10³～10⁶ nm）；最后，球晶接连形成聚合物。这种晶态与非晶态的混合、跨尺度的分级结构给聚合物的结构和物性研究带来了巨大的挑战。

图  1  简化的晶态聚合物多尺度分级结构模型^[19]

Figure  1.  Simplified model of hierarchical structures of the crystalline polymer^[19]

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2.   高温高压实验技术进展

20世纪90年代出现的美国APS（Advanced Photon Source）、欧洲ESRF（European Synchrotron Radiation Facility）、日本SPring-8（Super Photon ring 8 GeV）等第三代同步辐射光源给聚合物结构的研究提供了高能量、高亮度的X射线源^[20]。21世纪出现的硬X射线XFELs将第三代同步辐射X射线光源的亮度（brilliance）提升了几个量级^[20–21]。金刚石对顶砧（diamond anvil cell，DAC）、轻气炮和激光冲击等加载方式与同步辐射光源或XFELs的结合，为聚合物在高温高压极端条件下的结构研究提供了前所未有的机遇。

图2(a)为同步辐射高压衍射实验站^[22]。由插入件引出的白光经单色器（monochromator）单色化后，经聚焦元件（KB镜（Kirkpatrick-Baez mirror）或CRL（compound refractive lenses）等）聚焦，可得到微米级甚至纳米级的光斑。聚焦后的光斑照射到DAC加载的样品上，产生的衍射信号通过面探测器收集。如果X射线能量足够高（一般在60 keV以上），还可以从测量的无定形材料（液体和玻璃等）的X射线散射信号中得到其局域结构信息^[23]。DAC产生的压力可达数百吉帕，甚至太帕量级^[24]，结合电阻加温或激光加温等方法，可以产生高达约6000 K的温度^[25]。经过几十年的发展，基于同步辐射和DAC加载的X射线衍射实验系统已成为目前最成熟、应用最广泛的高温高压条件下材料结构和状态方程研究平台^[26]。图2(b)是由华盛顿州立大学的Gupta教授领衔建立的APS光源上的动态压缩实验站（Dynamic Compression Sector，DCS），通过将轻气炮和激光冲击加载技术与同步辐射技术相结合，可以实现高应变率加载下时间分辨结构测量^[27–29]。图2(b)右上角为轻气炮加载的X射线衍射实验光路^[17]。图2(c)为结合了激光冲击加载技术、基于XFELs的X射线衍射技术和小角散射技术开展的聚合物在冲击下的化学反应研究的实验光路^[16]。该技术可以实现太帕压力范围内纳秒时间分辨测量。这些技术的发展，为实现宽广温压范围内聚合物的状态方程和结构研究提供了强有力的研究工具支撑。

图  2  高温高压条件下聚合物的状态方程和结构研究采用的实验技术：(a) DAC加载的基于同步辐射光源的X射线衍射实验的实验系统^[22]，其中，ID为插入件（insertion device），包括扭摆器（wiggler）和波荡器（undulator），(b) 美国阿贡国家实验室APS光源的DCS实验站（该实验站建有基于轻气炮加载的同步辐射X射线衍射实验系统^[29]，其中，HDPE为高密度聚乙烯（high-density polyethylene），PDV（photon Doppler velocimetry）为光子多普勒测速），(c) 基于激光冲击加载和XFEL的聚合物结构测量实验光路（包括X射线广角衍射和小角散射等^[16]，其中，LCLS（Linac Coherent Light Source）是位于斯坦福的XFEL装置，VISAR为任意面反射激光干涉测速系统（velocity interferometer system for any reflector））

Figure  2.  Experimental techniques for research of equation of state and phase transition of polymers at high pressures and high temperatures: (a) schematic of synchrotron-based X-ray diffraction beamline with diamond anvil cell, which generates high pressure and high temperature conditions^[22], in which ID is insertion device, including wigglers and undulators; (b) synchrotron-based X-ray diffraction beamline combined with gas-gun driven compression at Dynamic Compression Sector of Advanced Photon Source, Argonne National Laboratory^[29], in which HDPE is high-density polyethylene, and PDV is photon Doppler velocimetry; (c) structure determination of laser-shocked polymer using X-ray free electron laser, including X-ray wide-angle diffraction and small angle scattering techniques^[16], in which LCLS is linac coherent light source

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3.   状态方程研究进展

美国LANL自20世纪60年代起至今，测量了一系列聚合物的Hugoniot状态方程，部分数据如图3(a)所示，其中，u_s+n （n=1, 2, 3, 4）对应不同的聚合物。这一系列聚合物的Hugoniot状态方程^[30]呈现出2个显著特点。

图  3  (a) 聚合物的Hugoniot状态方程^[8]，(b) PEEK的Hugoniot状态方程在低压段的数据，图中的实线是采用二次函数的拟合结果：u_s = c₀+s₁u_p+$s_2 u_{\mathrm{p}}^2$，(c) PEEK的Hugoniot状态方程^[30–32]（图中的实线是一次函数拟合结果，u_s-u_p关系需分4段进行拟合）

Figure  3.  (a) Hugoniot equation of states of polymers^[8]; (b) Hugoniot equation of states of PEEK at low pressures (Solid line show the quadratic fitting result: u_s = c₀+s₁u_p+$s_2 u_{\mathrm{p}}^2$); (c) Hugoniot equation of states of PEEK^[30–32] (Solid lines show the linear fitting results, which are made up of four distinct lines in different regimes. )

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(1) 粒子速度（u_p）线性外推到零压时，相应的u_s均比零压下超声实验测得的体声速大。最近，Millett等^[31]和Roberts等^[32]对聚醚醚酮（polyether ether ketone，PEEK）在低压区的冲击波速度与粒子速度的关系进行了详细研究，他们发现，当粒子速度u_p<1.2 km/s时，u_s-u_p表现出明显的非线性关系，如图3(b)所示，需要采用二次函数u_s=c₀+s₁u_p+$s_2 u_{\mathrm{p}}^2$进行拟合。造成这一现象的原因可以用“自由体积（free volume）”加以解释：晶态聚合物中非晶态部分的链的排列密实度小于晶态部分的链的密实度，因此存在一定的“自由体积”。当对聚合物进行压缩时，首先主要对自由体积进行压缩，直至非晶态部分的链的密实度与晶态部分的链的密度接近时，非晶态部分与晶态部分才会以相同的规律被协同压缩。

(2) 粒子速度在2.5～3.5 km/s时，u_s-u_p曲线的斜率发生了明显的变化，见图3(c)。Carter等^[8]认为可能有2种原因：一种原因是链间成键，发生类似于石墨到金刚石的转变；另一种原因是聚合物发生分解，分解产物的密度比聚合物密度高，造成u_s-u_p关系的变化。后者被后续一些研究者^[33–34]采纳，即认为粒子速度低于该速度时测得的是聚合物的u_s-u_p关系，粒子速度高于该速度时测得的是分解产物的u_s-u_p关系。但是，目前高温高压条件下聚合物是否存在化学分解尚有争论。

由于聚合物材料的密度和体声速都很低，传统的平板冲击加载方式很难获得很高的压力。近年来，利用激光冲击加载，已经将聚合物状态方程的压力测量范围拓展至1 TPa量级，进入温稠密区域^[35]。典型的例子是2021年Lütgert等^[36]采用激光冲击加载技术测量聚对苯二甲酸乙二酯（polyethylene terephthalate，PET，分子式为(C₁₀H₈O₄)_n）在(155±20) GPa、(6000±1000) K温压条件下的状态方程，并与SESAME和PrOpacEOS状态方程模型进行了对比，验证了相关状态方程的可靠性。利用圣地亚国家实验室的Z装置，Root等^[37]将PMP（poly(4-methyl-1-pentene)）加载至985 GPa，并测量了其在550 GPa压力范围内的状态方程。

由于聚合物具有独特的黏弹性（viscoelasticity），其性质一般表现出很强的应变率相关性，导致冲击加载条件下测量得到的压缩特性与低应变率条件下测得的结果存在一定的差异。另外，冲击加载伴随不可避免的温升过程，若冲击加载过程中温度超过了材料在相应条件下的玻璃态转变温度，则测量的结果为玻璃态（glassy）聚合物的性质。因此，有必要测量聚合物在较低应变率或准静态加载、温度可控条件下的状态方程。

在（准）静态加载下，对于传统的晶体材料，一般采用DAC加载结合同步辐射广角X射线衍射（wide-angle X-ray diffraction, WAXD）技术测量状态方程。然而，对于聚合物， WAXD技术仅能反映其晶态部分的相关信息，无法反映聚合物整体的压缩特性。因此，传统的WAXD技术对于聚合物的状态方程测量已经不再适用，需要发展其他方法。

(1) 布里渊散射技术。根据聚合物的特点，可发展布里渊散射技术来测量聚合物的状态方程。利用布里渊散射技术测量聚合物在高压下的纵波声速（v_L）和横波声速（v_T），再结合声速与密度（ρ）的关系，即可得到聚合物在高压下的密度（ρ_p）

式中：p为压力，ρ₀为初始密度，γ为比定压热容和比定容热容的比值，v_B为体波声速。

Stevens等^[38–39]利用布里渊散射技术测量了4种聚合物在0～20 GPa压力范围内的状态方程。随后，Benjamin等^[40]将该技术拓展至85 GPa。上述研究发现，这些聚合物在低压段（p<3 GPa）的体积压缩率（V/V₀）和在高压段（p>3 GPa）的体积压缩率不一致（详见图4），这一现象与冲击加载下聚合物的Hugoniot曲线类似，也可以用“自由体积”加以解释。

图  4  (a) Kel-F800（chlorotrifluoroethylene-co-vinylidene fluoride）在0～18.5 GPa压力范围内的状态方程^[39]（Kel-F800在低压段的压缩趋势（绿色数据点）与高压段（蓝色数据点）明显不同，实线为采用三阶Birch-Murnaghan状态方程拟合整个压力范围内的数据的结果)，(b) Kel-F800在高压下的典型布里渊散射谱

Figure  4.  (a) Equation of state of Kel-F800 up to 18.5 GPa^[39], which indicates the different compressive behaviors of Kel-F800 at low pressures (green points) and high pressures (blue points) (Solid line is the fitting result of all the experimental data points using 3rd order Birch-Murnaghan equation of state); (b) the typical Brillouin spectra of Kel-F800 at high pressures

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但是，布里渊散射技术也有其自身的限制。首先，由于聚合物自身的动力学性质，即具有较小的Pockel常数（p₄₄）或较低的玻璃转变温度（T_g），其在常温低压段会发生因信号太弱而无法探测到横波信号的情况，或因聚合物变得类似于“液体”而无法支撑剪应变而最终没有横波信号的情况，因此，无法根据式(1)和式(2)获得相应条件下的状态方程；其次，聚合物的力学性能与外部激励的频率相关—聚合物在高频激励下表现得比平衡条件下更硬，导致布里渊散射技术测得的状态方程中体模量随压力的一阶导数偏大；最后，在计算密度时需要知道γ的具体值（式(1)），而很多情况下聚合物的γ的确切值（约在1.0～1.2之间）未知，因而，会在状态方程中引入额外误差^[41]，降低实验结果的精度。

(2) 可见光成像技术。根据聚合物各向同性的特点，Dattelbaum等^[42]利用可见光成像技术测量了聚合物垂直于DAC加载轴的截面积S，并由此推算其在相应条件下的体压缩V/V₀=(S/S₀)^3/2，还测量了PDMS（poly(dimethylsiloxane)）在10 GPa压力范围内的状态方程，初步证明了该技术的可行性。但是，Dattelbaum等的方法还相当粗糙（压力测量不确定度约为1 GPa，压缩率（V/V₀）的测量不确定度达0.03～0.04），对于状态方程测量而言，精度还远不够高。该方法还需在如下方面进一步完善：首先，该实验使用N₂作为传压介质，若传压介质的小分子进入聚合物的“自由体积”内，将对聚合物形成额外的支撑，从而改变聚合物的压缩特性^[43–44]；其次，在较高的压力下，非静水压效应的产生可能使得各向同性压缩的假设不成立，所以，该方法适用的压力范围有限；再次，在焦平面判断和图像处理方面，该技术还需进一步完善。因此，该技术在聚合物中的应用还需进行进一步的研究。

最近，Fedotenko等^[45]从样品加工、样品边界判定、焦平面判定等方面对可见光成像技术进行了规范和改进，使得该方法的样品尺寸测量精度达到了60 nm。利用该方法，Fedotenko等^[45]测量了金属Ti和玻璃碳的状态方程，测得金属Ti的状态方程与X射线衍射实验的测量结果在实验误差范围内吻合得很好（见图5）。与Dattelbaum等^[42]的结果相比，Fedotenko等^[45]大幅提升了该方法的测量精度，使该方法成为测量聚合物状态方程的有效方法之一。

图  5  Fedotenko等^[45]发展改进的可见光成像状态方程测量方法：(a) 可见光成像状态方程测量系统（DM（dichroic mirror）为二色镜，FO （focusing optics）为聚焦光学器件，BS为50/50分光镜，CMOS是用于图像观察的相机，VIS（visible）表示可见光，NIR（near-infrared）表示近红外光），(b) 利用FIB聚焦离子束切割的规则形状的样品，(c) 样品尺寸的判读方法，(d) 可见光成像测量获得的金属Ti的状态方程与X射线衍射实验测量结果的对比，其中，${K_0}$和${{{K}}_0 '}$分别为体积模量及体积模量在环境压力下的压力导数

Figure  5.  Optical equation of state measurement method developed by Fedotenko et al.^[45]: (a) optical equation of state measurement system, in which DM is the long-pass dichroic mirror, FOs are the focusing optics, BS is the 50/50 beam splitter, and CMOS is the camera for image observation, VIS is visible light, NIR is near-infrared light; (b) the sample with sharp edges manufactured by focused ion beam technique; (c) linear size measurement; (d) comparison of the equation of states of metallic Ti measured by the optical method and X-ray diffraction technique, in which ${K_0}$ and ${{{K}}_0 '}$ are the bulk modulus and its pressure derivative at ambient pressure, respectively

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综上所述，目前聚合物状态方程的测量还存在各种各样的困难和挑战（详见表1），亟需发展合适的实验技术来解决聚合物状态方程测量中存在的各种问题。图6比较了几种方法测量的乙烯-醋酸乙烯共聚物VCE（ethylenevinyl acetate-vinyl alcohol copolymer）在0～12 GPa压力范围内的状态方程。可以看到，不同的方法测量得到的状态方程差异较大，而且同一种方法测得的状态方程的分散性也较大^[46]，说明现有实验方法在聚合物状态方程的精密测量方面还存在较大挑战。

表  1  聚合物状态方程的测量方法比较

Table  1.  Comparison of different techniques for equation of state measurement of polymers

Measurement method	Measurement information	Pressure range/GPa	Potential issues
Shock Hugoniot	Compressibility of bulk materials	>1000	Temperature effect: if the shock temperature is higher than Tg, then the measured properties are those of the glassy polymer. Strain rate dependency.
Brillouin scattering	Compressibility of bulk materials	about 1–85	Pressure limitations: for materials with a low Tg, vT can’t be measured at low pressure (1 GPa), and at high pressure (85 GPa), the Brillouin signal of the diamond obscures the vL signal of the polymer, which limit the pressure range for sound velocity measurements. Frequency effect: the frequency of Brillouin scattering experiments is 109 Hz, which results in an overestimation of the first derivative of the bulk modulus of the polymer with respect to pressure. Numerical errors introduced by γ
Visible light imaging	Compressibility of bulk materials	>80	Small molecules of the pressure-transmitting medium enter the “free volume” of the polymer. Non-hydrostatic conditions at high pressures lead to the failure of the isotropy assumption. Low accuracy
Dilatometor	Compressibility of bulk materials	about 0.2	Pressure range too small
X-ray diffraction	Compressibility of crystalline phases	>200	Only reflects the information of the crystalline part, lacking of the information about amorphous parts, and not reflecting the compressibility of bulk materials

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图  6  不同方法测量的VCE的状态方程^[46]（即使在12 GPa较低的压力范围内，不同方法测量的VCE的状态方程表现出很大的差异，实验数据的分散性很大）

Figure  6.  Equation of states of VCE measured by different techniques^[46] (The results measured by different techniques present large discrepancy even in the very low pressure condition of 12 GPa. Furthermore, the experimental data pointes are quite scattered.)

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4.   相变研究进展

晶态聚合物的结构特点导致其相变可能涉及晶态-晶态相变、非晶态-非晶态相变、晶态-非晶态相变和非晶态-晶态相变4种类型，远比传统晶体材料相变复杂。目前，聚合物的高压相变研究仅限于聚合物晶态部分的晶体-晶体结构相变。此外，在高温高压极端条件下，聚合物还可能存在化学分解现象。

2007年，Fontana等^[47]利用DAC结合同步辐射WAXD技术，研究了40 GPa以内、280 ℃的PE的晶体结构相变。发现PE在熔化之前会由正交结构（Pnma）转变为六方结构，在6 GPa左右转变为单斜结构（P2₁/m），在14～16 GPa的更高压力下进一步转变为另一种单斜结构（A2/m）。同时发现，PE在高压下主要是在垂直于链的方向上被压缩，因为平行于链方向的模量比垂直于链方向的模量高1个数量级，其内在原因是链内的共价键远强于链间的范德瓦尔斯力。该结果同时证明了在此温度压力范围内，PE是化学稳定的，没有发生化学分解。2010年，Fontana等^[48]又利用红外和拉曼光谱技术，在50 GPa以内、280 ℃条件下，对PE的结构相变进行了研究，确认了PE在此温度压力范围内的相图。Fontana等^[48]在40.4 GPa以内的X射线衍射和拉曼光谱实验结果见图7。然而，这些相变过程无法解释图3中粒子速度在2.5～3.5 km/s时冲击波速度与粒子速度的斜率发生的变化。

图  7  (a)～(c)不同压力下PE的典型衍射谱^[47]（绿色为理论模拟的正交的Pnma结构的衍射谱，红色为单斜的P2₁/m结构的衍射谱，蓝色为单斜的A2/m结构的衍射谱），（d）不同压力下PE的拉曼谱^[48]（1340 cm⁻¹附近的强峰是金刚石的拉曼峰）

Figure  7.  (a)–(c) Typical X-ray diffraction spectra of PE at high pressures^[47] (The green, red and blue spectra are the ab initio simulated patterns of the orthorhombic Pnma, monoclinic P2₁/m, and the monoclinic A2/m structures, respectively.); (d) Raman spectra of PE at selected pressures^[48] (The broad and strong peak at about 1340 cm⁻¹ is the Raman peak from diamond anvils.)

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2015年左右，由美国国家核安全管理局（National Nuclear Security Administration, NNSA）和DOE资助的DCS在世界最先进的第三代同步辐射装置—美国先进光源APS建成^[49]。DCS配备了霍普金森杆、轻气炮和强激光等多种加载方式，配合APS高亮度的诊断X射线源，成为重要的聚合物高温高压研究实验平台^[7]。2021年，Huber等^[29]利用DCS的轻气炮加载和X射线衍射诊断平台，研究了PE在低于10.12 GPa和约24.3 GPa下（冲击Hugoniot状态方程u_s-u_p斜率变化的区域）的相变行为，发现在6 GPa左右，PE由正交结构转变为单斜结构，与Fontana等^[47]的DAC实验结果相吻合。Huber等^[29]发现：高压下PE的衍射环呈现出明显的织构现象，认为是由冲击加载后PE分子链平行于冲击方向排列所致；在24.3 GPa下，X射线衍射谱中出现了一个新的衍射峰，但不能确定是PE的A2/m结构的衍射峰还是分解产物的衍射峰。换句话说，根据现有的实验结果，并不能确认PE的u_s-u_p斜率变化是由结构相变还是化学分解引起的。

早在20世纪80年代，Ross^[50]就推测在冰巨行星（如天王星、海王星等）内部CH₄可能发生热分解，其中的碳以金刚石的形式存在。2017年，为了研究冰态行星内部的相变过程，Kraus等^[15–16]利用激光加载和基于X射线自由电子激光的原位衍射技术研究发现，聚苯乙烯（polystyene）在加载到150 GPa时出现了金刚石的衍射信号，进一步证实了聚合物在高温高压条件下发生了分解。但是，2019年，Hartley等^[51]利用相同的技术将PE加载到200 GPa时发现，聚乙烯晶体的衍射信号仍然可见，其晶体结构已由正交结构（Pnma）转变为单斜结构（A2/m），该结果支持了Fontana等^[47]的静压WAXD结果。这2个结果不一致的原因目前尚不清楚。因此，聚合物在高温高压条件下（粒子速度在2.5～3.5 km/s区间）到底是化学分解，还是结构相变，仍存在争议，这也是目前聚合物研究的热点之一。

考虑到冰巨星中大量水和氧气的存在，研究碳氢氧化合物相对于纯碳氢系统来说更为实际。2022年，He等^[17]利用激光加载技术、基于X射线自由电子激光的原位衍射技术和小角散射技术，研究了C-H-O体系的PET薄膜在类似于行星内部的高温高压环境下的相变过程。实验结果显示，氧原子对行星内部C-H相分离具有促进作用，预测了“钻石雨”可能远比想象的更普遍地存在于行星中。小角散射实验结果表明，形成的金刚石颗粒尺寸是纳米量级。

由于聚合物多是由轻元素组成，其X射线散射界面普遍较小，从这点上来说，中子相较于X射线具有一定的优势。Fuller等^[52]通过X射线和中子衍射技术研究PEEK的结构后发现，PEEK在压缩和退火过程中形成了高度有序的结构，其聚合物链具有规则的螺旋构象，并且相邻链在晶体中排列成结晶阵列。Wu等^[53]采用小角中子散射（small angle neutron scattering, SANS）技术对聚乙烯的塑性变形机制进行了研究，研究结果表明，聚乙烯的塑性变形主要是通过部分熔融和再结晶机制实现的。但是，由于中子光斑一般较大，目前利用中子来研究聚合物在高压下的结构演化的工作很少。

对于可能的4类相变过程，现有的研究仅涉及晶体-晶体结构相变。非晶部分的结构演化以及可能的晶态-非晶态结构转变则鲜有报道，对于极端条件下聚合物的研究来说，这是不完备的。即使对于晶态部分的结构相变研究，目前对PE的u_s-u_p曲线的斜率变化以及高温高压条件下的热分解等问题的认识也存在争论。

5.   结　论

聚合物在众多领域广泛应用，受到越来越多研究者的重视。近年来，实验技术的长足发展为极端条件下聚合物的研究提供了强有力的实验工具，获得了一系列重要结果。然而，目前在极端条件下的状态方程和相变研究方面还存在诸多的挑战，归纳如下。

(1) 在极端条件下的状态方程研究方面，对于晶态聚合物而言，晶态和非晶态在不同压力范围的压缩特性是不一样的，晶态和非晶态与聚合物整体的压缩特性也不一样。传统的基于同步辐射的WAXD可以测量晶态部分的压缩性，可见光成像方法可以测量聚合物整体的压缩特性。结合这2种方法，有望同时得到晶态部分、非晶态部分和聚合物整体的压缩特性，从而弄清压缩过程中能量在不同相态中的分配。

(2) 在结构测量方面，目前主要针对微观结构（如晶体结构等，如图1所示，尺度在0.1～1 nm量级）和宏观结构（如球晶结构等，如图1所示，尺度在10³～10⁶ nm量级）的研究，对于晶态/非晶态周期性介观结构（如图1所示，尺度在10～100 nm量级）还少有涉及。利用中子/X射线小角散射技术，有望获得晶态聚合物的晶态/非晶态的周期性介观结构随温度、压力的演化规律^[54–55]。

(3) 在相变研究方面，目前仅涉及晶态部分的相变研究。对于非晶态部分，由于其对X射线的散射效率低，结构相变研究挑战很大。未来，一方面可以利用大腔体压机加载，并有效增加参与衍射/散射的样品质量，以提升X射线衍射/散射信号；另一方面，可寄希望于采用更高亮度的X射线自由电子激光来研究聚合物中可能存在的非晶态转变；此外，基于轻元素具有较大中子散射截面的特点，利用散裂中子源来提升衍射/散射信号。

近年来，国家在大科学装置建设上投入巨大，一系列大科学装置的建设将为我国的极端条件下聚合物研究提供不可或缺的技术条件保障。在建的上海同步辐射光源（Shanghai Synchrotron Radiation Facility, SSRF）的BL12SW超硬多功能线站中的LVP1和LVP2高压原位站^[56]、中国散裂中子源高压中子衍射谱仪^[57]、北京高能同步辐射光源（High Energy Photon Source, HEPS）^[58]以及上海高重频自由电子激光装置（Shanghai high repetition rate XFEL and extreme light facility，SHINE）^[59]等一系列大科学装置将极大地促进我国在相关领域的研究。