单轴压缩条件下软硬互层类岩石的声发射特性与裂纹类型演化

王峥; 郭佳奇; 高锋辉; 程立攀; 田永超

doi:10.11858/gywlxb.20240812

单轴压缩条件下软硬互层类岩石的声发射特性与裂纹类型演化

doi: 10.11858/gywlxb.20240812

王峥^1,,
郭佳奇¹,
高锋辉^{2, 3, 4,*, ,},
程立攀⁵,
田永超¹

1.
河南理工大学土木工程学院, 河南焦作　454000
2.
河南省第一地质矿产调查院有限公司, 河南洛阳　471023
3.
河南省金银多金属成矿系列与深部预测重点实验室, 河南洛阳　471023
4.
自然资源部贵金属分析与勘查技术重点实验室, 河南洛阳　471023
5.
武汉理工大学土木工程与建筑学院, 湖北武汉　430070

基金项目: 国家自然科学基金（42302327）；陕西省公路桥梁与隧道重点实验室（长安大学）开放基金（300102211517）；企业委托科研课题（H23-841）

详细信息

作者简介:
王　峥（2001－），男，硕士研究生，主要从事隧道与地下工程防灾减灾研究. E-mail：wzheng0301@163.com

通讯作者:
高锋辉（1981－），男，本科，工程师，主要从事地质勘查及矿产开发研究. E-mail：wyqwyx001@163.com

中图分类号: O521.9; O346.1
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出版历程
- 收稿日期: 2024-05-13
- 修回日期: 2024-05-27
- 录用日期: 2024-09-02
- 网络出版日期: 2024-10-15
- 刊出日期: 2024-12-05

Acoustic Emission Characteristics and Crack Types Evolution of Soft and Hard Interbedded Rock-Like Specimens under Uniaxial Compression

WANG Zheng^1
,,
GUO Jiaqi¹,
GAO Fenghui^{2, 3, 4,*
, ,},
CHENG Lipan⁵,
TIAN Yongchao¹

1.
School of Civil Engineering, Henan Polytechnic University, Jiaozuo 454000, Henan, China
2.
Henan First Geology and Mineral Survey Institute Co., Ltd., Luoyang 471023, Henan, China
3.
Key Laboratory of Au-Ag-Polymetallic Deposit Series and Deep-Seated Metallogenic Prognosis of Henan Province, Luoyang 471023, Henan, China
4.
Key Laboratory of Precious Metals Analysis and Exploration Technology, MNR, Luoyang 471023, Henan, China
5.
School of Civil Engineering and Architecture, Wuhan University of Technology, Wuhan 430070, Hubei, China

摘要

摘要: 为进一步揭示不同层理倾角的软硬互层岩在单轴压缩下的声发射特性和裂纹扩展规律，采用类岩石材料制备了软硬互层类岩石试样，基于搭载DS-5型声发射监测系统的RMT-150B型岩石力学试验系统，开展了不同层理倾角（0°、30°、45°、60°和90°）的软硬互层类岩石试样的单轴压缩试验，分析了层理倾角对岩样声发射特性、损伤演化和裂纹扩展的影响。结果表明：试样的声发射活动呈现明显的阶段性特征，且不同层理倾角下其分布特征具有明显差异，声发射特征参数表现出明显的层面效应，声发射累计振铃计数和累计能量随着层理倾角的增大先减小后增大；低频-超高幅信号的突然出现或占比增加可作为软硬互层类岩石试样的破坏前兆，低角度（0°、30°）试样表现为大尺度裂纹稳步扩展破坏，中角度（45°、60°）试样为大尺度裂纹突发失稳扩展破坏，高角度（90°）试样为小尺度裂纹突发失稳扩展破坏，60°层理倾角为试样破坏的最不利角度；试样的损伤累积过程同样具有明显的阶段性特征，在峰值应力前，试样的损伤累积主要集中在高速率损伤阶段，中等角度（45°、60°）的层理面加快了试样的损伤累积过程；不同层理倾角对软硬互层类岩石试样的拉剪裂纹演化的影响差异明显，水平层理面促进了拉剪裂纹的产生，层理倾角的逐渐增大促进了类岩石试样拉剪裂纹的发育，在层理面与岩石基体共同作用下，随着层理倾角的逐渐增大，类岩石试样的剪切裂纹占比先增大后减小，且剪切裂纹数目处于较高水平。研究结果对地下工程围岩结构的稳定性评估具有一定的参考作用。
- 软硬互层类岩石 /
- 声发射 /
- 层面效应 /
- 损伤演化 /
- 裂纹类型
Abstract: In order to further reveal the acoustic emission characteristics and crack propagation law of soft and hard interbedded rock with different bedding plane dip angles under uniaxial compression, the soft and hard interbedded rock-like samples were prepared by rock-like materials. Based on the RMT-150B rock mechanics test system equipped with DS-5 acoustic emission monitoring system, uniaxial compression experiments were carried out on soft and hard interbedded rock-like samples with different bedding plane dip angles (0°, 30°, 45°, 60°, and 90°). Accordingly, the influences of bedding plane dip angle on acoustic emission characteristics, damage evolution and crack propagation of rock samples were analyzed. The results show that the acoustic emission activity of the sample presents obvious stage characteristics, and its distribution characteristics are obviously different under different bedding plane dip angles. The acoustic emission characteristic parameters show obvious bedding effect, and the cumulative ringing count and cumulative energy of acoustic emission decrease first and then increase with the increase of bedding plane dip angle. The sudden appearance or increase in the proportion of low frequency-ultra high amplitude signals can be used as a precursor information for the failure of soft-hard interbedded rock samples. The failure of low-angle (0° and 30°) samples is the steady expansion of large-scale cracks. The failure of medium-angle (45° and 60°) samples is the sudden instability expansion of large-scale cracks. The failure of high-angle (90°) samples is the sudden instability expansion of small-scale cracks. The dip angle of 60° is the most unfavorable angle for sample failure. The damage accumulation process of the specimens also has obvious stage characteristics. Before the peak stress, the damage accumulation of the specimens is mainly concentrated in the high rate damage stage, and the medium angle (45° and 60°) bedding surfaces accelerate the damage accumulation process of the specimens. The influence of different bedding plane dip angles on the evolution of tensile-shear cracks in soft-hard interbedded rock-like samples is obviously different. The horizontal bedding plane promotes the generation of tensile-shear cracks, and the gradual increase of bedding plane inclination angle promotes the development of tensile-shear cracks in rock-like samples. Under the joint action of bedding plane and rock matrix, with the gradual increase of bedding plane dip angle, the proportion of shear cracks in rock-like samples increases first and then decreases, and the number of shear cracks is at a high level. The research results have certain reference value for the stability evaluation of surrounding rock structure in underground engineering.
- soft and hard interbedded rocks /
- acoustic emission /
- bedding effect /
- damage evolution /
- crack types

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夹芯结构由于具有较好的吸能缓冲性能以及较高的比强度和比刚度，被广泛应用于航空航天、交通运输、航海等领域。近年来随着对夹芯板研究的不断深入，提出了各种桁架夹芯和褶皱型夹芯等形式。其中，层级结构思想引起了众多学者的关注。Lakes^[1]通过研究发现，层级结构与非层级结构相比具有更加显著的刚度和强度，同时也具有足够的稳定性及可靠性。Zhang等^[2-3]通过梯形波纹板夹芯结构的静态压缩和低速冲击实验，研究了不同芯层材料、不同载荷下结构的能量吸收和变形过程，结果表明不同芯层材料和冲击能量下结构的能量吸收性能不同。Hou等^[4]对不同层数的梯形夹芯板结构进行了实验研究，发现不同层数结构的能量吸收性能不同。Meza等^[5]对多层级桁架结构的演变模式进行了分析，提出了几种不同结构的破坏形式和变形模式。Kooistra等^[6]研究了层级波纹板结构的6种失效模式，并给出了结构在不同相对密度及角度下的破坏机理图。Velea等^[7]提出了一种制备二级夹芯结构的方法，将一级波纹板结构芯层替换为多孔填充芯层，通过实验和理论分析发现，二级结构有着良好的刚度和强度。Wu等^[8]将金字塔型夹芯结构的芯层替换为层级夹芯结构，理论推导出了结构的等效刚度，通过实验研究了芯层几何参数对结构变形模式的影响，并总结出结构的6种不同变形模式。Wu等^[9]设计了二级金字塔形夹芯结构，进行了理论分析和数值模拟，结果表明二级芯层结构具有较好的强度和稳定性。Liu等^[10]将传统格栅夹芯结构芯层板替换为蜂窝夹芯结构，通过实验研究和数值模拟研究发现，在压缩载荷下二级芯层结构有着较好的能量吸收性能和稳定的变形性能，在轻量化和能量吸收方面具有更好的工程应用前景。

多孔结构及蜂窝结构有着良好的力学性能和能量吸收性能^[11]。Jing等^[12]通过实验研究了3种不同多孔芯层夹芯板结构在脉冲载荷下夹芯板的变形模式，结果表明不同芯层夹芯结构的变形模式不同，芯层和面板尺寸不同的夹芯结构的力学性能不同。Chen等^[13-14]根据层级蜂窝结构的设计理论设计了不同芯层形式的层级蜂窝结构，并由理论分析得到结构变形模式，利用有限元对结构变形模式进行了验证，与传统蜂窝结构相比，层级蜂窝结构具有更好的能量吸收性能。Yin^[15]、Qiao^[16]等利用有限元软件对层级蜂窝结构进行了数值模拟，研究结果表明层级蜂窝结构的力学性能远优于传统蜂窝。

已有的研究主要集中于传统波纹板夹芯结构和层级蜂窝结构，关于多层级夹芯结构的力学性能与能量吸收的研究较少。本研究基于波纹板夹芯结构，设计了3种二级波纹板夹芯结构，通过理论分析和数值模拟相结合的方法研究一级和二级夹芯结构的变形模式与能量吸收性能，理论预测结构的临界失效载荷；建立不同芯层层数的二级波纹板夹芯结构的有限元模型，研究不同芯层厚度对多层级波纹板夹芯结构变形模式和能量吸收性能的影响，并与传统的一级夹芯波纹板结构进行对比，分析其比吸能与结构效率。

1. 层级夹芯结构的芯层设计和理论分析

1.1 芯层结构设计

根据层级蜂窝结构的设计理论，将一级梯形波纹板夹芯结构的芯层替换为三角形多孔夹芯结构，共设计了3种芯层结构，如图1所示。图1(a)为一级波纹板夹芯结构的芯层，斜板长度为l_a，顶板长度为l，斜板角度为 $\omega$ ，芯层板厚度为t_a；二级结构的芯层如图1(b)、图1(c)和图1(d)所示，其中图1(b)为二级单层结构，图1(c)和图1(d)分别为二级双层和三层结构，二级结构芯层由大支撑面板和小支撑构成，水平方向小支撑为横向小支撑。二级结构中不同层数结构的尺寸参数相同，斜向大支撑面板长度为l_a，厚度为t_a，小支撑长度为l_b，厚度为t_b，小支撑与外板角度均为 $\theta$ ，外板与水平方向夹角为 $\omega$ 。结构垂直于纸面方向的厚度为30 mm。

图 1 芯层结构模型设计

Figure 1. Corrugated core design of sandwich structure

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1.2 理论分析

小支撑厚度与大支撑面板厚度相同的结构模型如图2所示，在外部载荷F_x和F_y作用下考虑横向小支撑的变形，基于小变形假设，由受力分析可以得到结构变形和力之间的关系，通过几何分析可以得到合力与变形之间的关系

图 2 结构单胞受力示意图

Figure 2. Force diagram of structural unit cell

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$\left\{ {\begin{aligned} & {\frac{{{F_x}}}{2} = {F_{\rm{n}}}\cos \,\omega + {F_{\rm{t}}}\sin \,\omega } \\ & {\frac{{{F_y}}}{2} = {F_{\rm{n}}}\sin \,\omega - {F_{\rm{t}}}\cos \,\omega } \end{aligned}} \right.$

(1)

$\left\{ {\begin{aligned} & {{\delta _x} = {\delta _{\rm{n}}}\cos \,\omega + {\delta _{\rm{t}}}\sin \,\omega } \\ & {{\delta _y} = {\delta _{\rm{n}}}\sin \,\omega - {\delta _{\rm{t}}}\cos \,\omega } \end{aligned}} \right.$

(2)

式中：F_x和F_y分别为沿x轴和y轴的外部载荷， ${\delta _x}$ 和 ${\delta _y}$ 为沿x轴和y轴的变形，F_n和F_t分别为夹芯夹层在外部载荷下的轴向压缩分量和剪切分量， ${\delta _{\rm{n}}}$ 和 ${\delta _{\rm{t}}}$ 分别为夹芯夹层的轴向变形和剪切变形。

当只有F_x作用时， ${\delta _y}$ =0， ${\delta _x}$ ≠0，此时有

${F_{\rm{n}}} = EA\frac{{{\delta _{\rm{n}}}}}{l} = \frac{{{F_x}}}{{2\cos \,\omega }}$

(3)

${\delta _{\rm{n}}} = \frac{{{F_{\rm{n}}}l}}{{EA}}$

(4)

式中：EA为夹芯夹层截面的抗拉刚度。由结构几何关系可知

${\delta _x} = \frac{{{\delta _{\rm{n}}}}}{{\cos \,\omega }}$

(5)

当只有F_y作用时， ${\delta _y}$ ≠0， ${\delta _x}$ =0，此时有

${F_{\rm{n}}} = EA\frac{{{\delta _{\rm{n}}}}}{l} = \frac{{{F_y}}}{{2\sin \, \omega }}$

(6)

同样有

${\delta _y} = \frac{{{\delta _{\rm{n}}}}}{{\sin \,\omega }}$

(7)

当结构芯层为二级结构时，如图2(d)所示，(1)式～(7)式仍然成立。根据文献[17]给出的不同尺寸比下结构的失效机制，当 ${l_{\rm{b}}}/{l_{\rm{a}}} >{{\sqrt {{\varepsilon _y}} } / {{\text{π}}\sin \,\theta }}$ （其中 ${\varepsilon _{\rm y}}$ 为材料屈服应变）时层级结构出现大支撑面板塑性屈服的失效模式。本研究中结构模型的尺寸满足上述条件，因此失效模式为大支撑面板发生塑性屈服，即大支撑面板达到材料屈服应力时结构失效。由(1)式和(2)式可得单胞结构大支撑面板在y方向上发生塑性屈服时结构的合力

${F_{{y'}}} = \left( {2n + 2} \right){\sigma _{\rm y}}b{t_{\rm{a}}}\sin \,\omega$

(8)

式中：n为二级结构层数，b为结构垂直于纸面方向的厚度，σ_y为屈服应力。

根据结构变形模式，考虑横向小支撑的变形，如图3所示，F_b为横向小支撑在y方向的力， ${\delta _{\rm{b}}}$ 为 ${\delta _{\rm{n}}}$ 在y方向的分量，由此可知

图 3 小支撑变形示意图

Figure 3. Deformation diagram of the horizontal small supporter

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${\delta _{\rm{b}}} = \frac{{{F_{\rm{b}}}{l_{\rm{b}}^3}}}{{3D}}$

(9)

弯曲刚度

$D = \frac{{E{t_{\rm{b}}^3}}}{{12\left( {1 - {\nu ^2}} \right)}}$

(10)

式中：E为弹性模量， $\nu$ 为泊松比。由此可以得到

${F_{\rm{b}}} = 2n\frac{{{\sigma _{\rm y}}{t_{\rm{b}}^3}\sin \,\omega }}{{4\left( {1 - {\nu ^2}} \right){l_{\rm{b}}^2}}}$

(11)

式中：t_b和l_b分别为二级结构芯层小支撑厚度和长度。二级结构单胞在y方向的合力为

${F_y} = {F_{y'}} + {F_{\rm{b}}}$

(12)

2. 有限元模型

有限元模型主要包括3部分：刚性压板、刚性支撑底板和波纹板夹芯结构。波纹板夹芯结构由芯层和上、下面板构成，上、下面板设置为刚体，厚度为2 mm。图4为二级双层结构有限元模型。波纹板夹芯结构和下部底板采用壳单元，刚性压板采用实体单元。刚性压板速度V=1 m/s，下部刚性底板固定，中部波纹板夹芯结构芯层与上、下两面板之间采用绑定约束。结构材料为铝合金6061-T6，材料参数如表1所示，其中 $\rho$ 为密度。图5为材料应力-应变曲线^[6]。结构单元类型采用四节点线性缩减积分壳单元(S4R)，单元特征长度L=1 mm。芯层和上、下面板为自接触，刚性压板与上面板、底板与下面板为面面接触，静摩擦系数和动摩擦系数分别为0.20和0.15^[18]。

图 4 层级波纹板夹芯结构有限元模型

Figure 4. Finite element model of the hierarchical corrugated core sandwich structure

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表 1 6061-T6铝合金材料性能

Table 1. Material properties of aluminum 6061-T6

Material	${\;\rho }$ /(g·cm^–3)	${{\sigma _{\rm{y}}}}$ /MPa	E/GPa	${\nu }$
Al 6061-T6	2.700	251	69	0.33

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图 5 6061-T6铝合金材料的应力-应变曲线

Figure 5. Stress-strain curve of Al 6061-T6

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2.1 准静态分析

利用LS-DYNA进行准静态分析时^[19]：首先在模拟过程中结构动能要相对于内能较小，其次结构的力-位移曲线相对于速度的变化是稳定的。如图6(a)所示，结构在压板速度为0.5 m/s和1.0 m/s时动能相对于内能较小，结构整体内能受速度变化的影响较小；图6(b)为结构在压板速度为0.5 m/s和1.0 m/s时的力-位移曲线，可以看出两条曲线的重合度较高，速度变化对结构力-位移曲线的影响较小。通过对结构进行网格敏感性验证，并考虑到计算时间等因素，计算时取压板的速度为1.0 m/s，网格单元尺寸为1 mm。

图 6 准静态分析

Figure 6. Quasi-static simulation

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2.2 能量吸收指标

为了评估结构的能量吸收性能^[20]，选取总能量吸收(E_A)、平均载荷(P_m)、比吸能( ${\xi _{{E_{\rm{A}}}}}$ )、载荷效率(A_E)4个评价指标。

总能量吸收E_A为结构在变形过程中吸收的能量

${E_{\rm{A}}} = \int_0^\delta {F(x){\rm{d}}x}$

(13)

式中： $\delta$ 为结构的变形位移(取 $\delta$ =70 mm)，F(x)为压缩过程中的瞬时载荷。

平均载荷P_m定义为单位变形长度的能量吸收

${P_{\rm{m}}} = E_{\rm{A}}/\delta$

(14)

比吸能 ${\xi _{{E_{\rm{A}}}}}$ 定义为结构单位质量的能量吸收

${\xi _{{E_{\rm{A}}}}} = E_{\rm{A}}/m$

(15)

式中：m为结构总质量。比吸能越大，结构的能量吸收性能越好。

载荷效率定义为平均载荷与峰值载荷的比值

${A_E} = P_{\rm{m}}/P_{\rm{k}}$

(16)

式中：P_k为峰值载荷。较好的吸能结构应该具有较大的载荷效率，并且力-位移曲线波动较小。

3. 模拟结果与分析

3.1 芯层板厚度的影响

建立一级和二级结构模型，其中一级结构芯层壁厚为2 mm，二级结构模型中t_a=t_b，即二级结构内部小支撑厚度与外部大支撑面板厚度相同。层级结构芯层板厚度分别为0.565、0.75、1.00、1.25 mm，结构几何参数如表2所示。图7给出了一级和二级层级结构在不同芯层板厚度下的力-位移曲线。由图7可知，二级结构平台力明显高于一级结构。一级结构在靠近芯层上部产生塑性铰，随着变形的增大未产生新的塑性铰，力-位移曲线变化平稳。二级结构随着变形增大发生折叠塑性变形，力-位移曲线会随之发生波动；在芯层厚度为1.25 mm时二级单层结构由于变形模式发生变化，力-位移曲线发生波动而随之上升；随着二级结构层数的增加，结构平台力增大；随着二级结构厚度的增大，其平台力增大。

表 2 模型尺寸

Table 2. Size parameters of the model

Type	l/mm	l_a/mm	l_b/mm	t_a/mm	t_b/mm	${ \theta }$ /(°)	${ \omega }$ /(°)
First order	50	100		2			60
Second order-1	50	100	10	0.565/0.75/1.00/1.25	0.565/0.75/1.00/1.25	60	60
Second order-2	50	100	10	0.565/0.75/1.00/1.25	0.565/0.75/1.00/1.25	60	60
Second order-3	50	100	10	0.565/0.75/1.00/1.25	0.565/0.75/1.00/1.25	60	60

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图 7 不同芯层厚度结构力-位移曲线

Figure 7. Force-displacement curves of the structure with different core thicknesses

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图8所示为不同芯层厚度下结构失效载荷理论值与模拟值的对比。对于数值模拟结果，当结构的承载力达到峰值时认为结构失效，即取力-位移曲线上的峰值载荷为结构失效载荷，可以看出理论值与模拟值吻合较好。当结构厚度为0.565 mm时，由于其厚度较小，在压缩载荷下的变形模式受屈曲影响较大，故理论值较模拟值偏大；当结构厚度为1.25 mm时，小支撑端部变形受边界条件的影响较大，理论值相对于模拟值偏小。

图 8 结构失效载荷对比

Figure 8. Comparison of structural failure loads

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3.2 变形模式

图9所示为芯层板厚度t=2 mm时一级结构在不同应变下的变形模式，应变为结构在受载荷方向上的变形位移与结构上、下两面板之间原始距离之比。由图9可知：一级结构首先发生屈曲，在靠近芯层斜支撑上部产生塑性铰，随着变形的增大，结构发生失稳，从而产生非对称变形。图10所示为二级结构在应变为0.3时不同芯层厚度下的变形模式，可以看出：当厚度较小时，结构的变形发生在整体斜支撑与整体水平支撑的交界处，整体斜支撑内部的小支撑发生逐层折叠的塑性变形；当芯层厚度为1.25 mm时，结构斜支撑整体产生塑性铰而发生非对称变形；厚度变化对二级双层和三层结构的变形模式影响较小。在芯层厚度较小时，二级结构主要为小支撑整体逐层发生塑性变形，从而有更多能量转换为非弹性能，提高了结构整体的能量吸收能力。

图 9 一级结构变形模式

Figure 9. Deformation modes of the first structure

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图 10 不同芯层厚度下结构的变形模式

Figure 10. Deformation modes of structure with different core thicknesses

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3.3 能量吸收性能分析

二级结构变形模式主要为小支撑逐层折叠的塑性变形，相对于一级结构，其在变形过程中小支撑不断发生塑性变形产生塑性铰，从而有更多的能量转换为非弹性能，提高了结构的能量吸收性能。图11为不同芯层厚度结构的比吸能柱状图。由图11可知：层级波纹板夹芯结构的比吸能高于传统波纹板夹芯结构；随着结构芯层厚度增大，结构的比吸能不断提高；由于二级单层结构变形模式的变化，芯层厚度较小时二级单层结构的比吸能高于二级双层及三层结构，厚度较大时二级单层结构的比吸能低于二级双层及三层结构；二级双层结构的比吸能略高于二级三层结构。

图 11 结构的比吸能柱状图

Figure 11. Specific energy absorption column graph of the structure

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图12为结构载荷效率随芯层厚度的变化关系。随着芯层厚度的增大，结构的载荷效率提高，二级单层结构由于变形模式的变化，载荷效率发生波动。由于二级单层结构在芯层厚度为1.25 mm时结构变形模式为斜支撑整体发生失稳，相对于小支撑发生折叠变形时其能量吸收性能降低，从力-位移曲线可以看出，结构平台力减小导致结构的载荷效率下降。二级双层和三层结构的载荷效率不断增加，二级三层结构的载荷效率高于二级双层结构。

图 12 结构的载荷效率

Figure 12. Load efficiency of the structure

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4. 结　论

设计了不同层数的层级波纹板夹芯结构，利用数值模拟方法研究了在压缩载荷下层级夹芯结构的变形规律与能量吸收性能，理论推导了结构临界失效载荷公式；分析了结构参数对其变形模式和能量吸收性能的影响，并与一级结构进行了对比分析，得到如下研究结果。

(1)理论分析得到的结构失效载荷与数值模拟结果吻合较好。

(2)在准静态压缩载荷作用下，一级结构首先发生屈曲，随着变形增大，结构发生失稳而产生非对称变形；二级单层结构在厚度为1.25 mm时由于芯层整体产生塑性铰而失稳；二级双层和二级三层结构在整体斜支撑与整体水平支撑的交界处，整体斜支撑内部的小支撑发生逐层折叠的塑性变形。

(3)二级波纹板夹芯结构的比吸能显著大于一级结构；二级结构芯层小支撑发生逐层折叠的塑性变形时，结构能量吸收性能较好；随着芯层厚度的增大，二级结构的比吸能和载荷效率增加，芯层厚度较小时二级单层结构的比吸能高于二级双层和三层结构，二级双层结构的比吸能略大于二级三层结构。

图 1 软硬互层类岩石试样加工及层理布置

Figure 1. Processing and bedding layout of soft and hard interbedded rock-like specimens

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图 2 试验系统

Figure 2. Test system

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图 3 不同层理倾角下软硬互层类岩石试样的AE振铃计数分布规律

Figure 3. Distribution of AE ringing counts of soft and hard interbedded rock-like specimens with different bedding plane dip angles

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图 4 不同层理倾角下软硬互层类岩石试样的AE能量分布规律

Figure 4. Distribution of AE energy of soft and hard interbedded rock-like specimens with different bedding plane dip angles

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图 5 不同层理倾角下软硬互层类岩石试样的振幅、峰值频率分布规律

Figure 5. Distribution of amplitude and peak frequency of soft and hard interbedded rock-like specimens with different bedding plane dip angles

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图 6 不同层理倾角下软硬互层类岩石试样的AE累计振铃计数、AE累计能量和低频-超高幅信号占比

Figure 6. AE cumulative ringing counts, AE cumulative energy and the ratio of low frequency-ultrahigh amplitude signals of layered composite rock-like specimens with different bedding plane dip angles

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图 7 不同层理倾角下软硬互层类岩石试样的损伤变量

Figure 7. Damage quantity of layered composite rock-like specimens with different bedding plane dip angles

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图 8 通过声发射特征参数对拉伸和剪切裂纹的分类

Figure 8. Classification of tensile and shear cracks by acoustic emission characteristic parameters

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图 9 不同层理倾角下软硬互层类岩石试样的RA-AF散点密度分布

Figure 9. RA-AF scatter density distribution of soft and hard interbedded rock-like specimens with different bedding plane dip angles

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图 10 不同层理倾角下软硬互层类岩石试样的拉剪裂纹分布规律

Figure 10. Distribution law of tensile shear cracks in soft and hard interbedded rock-like specimens with different bedding plane dip angles

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表 1 2种类岩石材料的质量比和材料参数

Table 1. Mass ratio and material parameters of the two kinds of rock-like materials

Material Color Mass ratio f_c/MPa E/GPa

Hard layers White 1∶0.6∶0.1∶0.5 39.90 10.07

Soft layers Black 1∶0.20∶0.40∶0.65 9.47 2.00

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参考文献(33)

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1. 层级夹芯结构的芯层设计和理论分析
1.1 芯层结构设计
1.2 理论分析
2. 有限元模型
2.1 准静态分析
2.2 能量吸收指标
3. 模拟结果与分析
3.1 芯层板厚度的影响
3.2 变形模式
3.3 能量吸收性能分析
4. 结　论

Material	Color	Mass ratio	f_c/MPa	E/GPa
Hard layers	White	1∶0.6∶0.1∶0.5	39.90	10.07
Soft layers	Black	1∶0.20∶0.40∶0.65	9.47	2.00

单轴压缩条件下软硬互层类岩石的声发射特性与裂纹类型演化

doi: 10.11858/gywlxb.20240812

作者简介: 王 峥（2001－），男，硕士研究生，主要从事隧道与地下工程防灾减灾研究. E-mail：wzheng0301@163.com

通讯作者: 高锋辉（1981－），男，本科，工程师，主要从事地质勘查及矿产开发研究. E-mail：wyqwyx001@163.com

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