圆形手性多胞管轴向冲击下的耐撞性分析

黄翠萍; 邓小林

doi:10.11858/gywlxb.20230616

圆形手性多胞管轴向冲击下的耐撞性分析

doi: 10.11858/gywlxb.20230616

黄翠萍,
邓小林^*, ,

梧州学院电子与信息工程学院, 广西梧州　543002

基金项目: 国家自然科学基金（52065059）；梧州学院校级科研项目（2022C013）

详细信息

作者简介:
黄翠萍（1992－），女，硕士，讲师，主要从事结构耐撞性与吸能研究.E-mail：huangcuiping59451@163.com

通讯作者:
邓小林（1984－），男，博士，教授，主要从事结构耐撞性及优化设计研究.E-mail：dengxiaolin3@163.com

中图分类号: O342
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出版历程
- 收稿日期: 2023-02-16
- 修回日期: 2023-03-24
- 录用日期: 2023-04-03
- 刊出日期: 2023-06-05

Crashworthiness Analysis of Circular Chiral Multicellular Tubes under Axial Impact

HUANG Cuiping,
DENG Xiaolin^{*
, ,}

School of Electronics and Information Engineering, Wuzhou University, Wuzhou 543002, Guangxi, China

摘要

摘要: 提出了不同几何结构的新型圆形手性多胞管，开展了其在相同壁厚、相同质量条件下的耐撞性分析。研究结果表明：与传统圆管相比，圆形手性多胞管具有更好的耐撞性能；相同壁厚条件下，比能量吸收和冲击力效率比传统圆管最高分别高出66.19%和49.11%；吸能效果最好的CCMT7-20（肋板数量为7、内圆直径为20 mm）与耐撞性能最差的CCMT4-40（肋板数量为4、内圆直径为40 mm）的圆形手性多胞管相比，比能量吸收和冲击力效率分别高出30.83%和22.87%。肋板数量、内圆直径和壁厚对结构耐撞性的参数化研究表明：能量吸收、初始峰值力均随着肋板数量增加而增大，比能量吸收随着肋板数量的增多变化并不明显。能量吸收、比能量吸收和冲击力效率均随着内圆直径增大而减小，管壁增厚会提升结构的能量吸收，但其初始峰值力也会相应增大。
- 圆形手性 /
- 多胞管 /
- 轴向冲击 /
- 耐撞性
Abstract: A new type of circular chiral multicellular tube with different geometric structures was proposed, and its crashworthiness was analyzed under the condition of the same wall thickness and mass. The results show that the circular chiral multicellular tube has better crashworthiness than the traditional circular tube. Under the same wall thickness, the specific energy absorption and crush force efficiency of the present structure are 66.19% and 49.11% higher than the traditional circular tube, respectively. The circular chiral multicellular tube of CCMT7-20 (7 ribs, 20 mm inner circle diameter) has the best crashworthiness. Compared to the circular chiral multicellular tube of CCMT4-40 (4 ribs, 40 mm inner circle diameter) with the worst crashworthiness, the energy absorption of CCMT7-20 is 795.35 J higher, and its specific energy absorption and crush force efficiency are 30.83% and 22.87% higher, respectively. The parametric study of the effects of the number of ribs, diameter of inner circle and wall thickness on the crashworthiness of the structure shows that the energy absorption and initial peak force increase with the increase of the number of ribs, but the specific energy absorption does not change significantly with the increase of the number of ribs. The energy absorption, specific energy absorption and crush force efficiency all decrease with the increase of inner circle diameter. The increase of wall thickness will increase the energy absorption of the structure, but the initial peak force will also increase.
- circular chirality /
- multicellular tube /
- axial impact /
- crashworthiness

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针对现代战场环境毁伤目标多样化的需求，具备多毁伤元打击能力的复合战斗部（Composite warhead）应运而生。复合战斗部将多种不同的战斗部（如破片战斗部、爆炸成型弹丸和空心装药战斗部等）结合在一起，可以同时对多种目标进行有效打击，战斗部利用效率高、通用化程度高、适应性强，已成为目前战斗部技术发展的一个重要方向。

近年来，针对复合毁伤战斗部的研究逐渐增多。王利侠等^[1]利用新型薄型波形控制器、半预制壳体和精密破甲战斗部技术，设计了破甲/杀伤多用途战斗部，使单兵战斗部在基本保持原有穿深威力的基础上，增加了杀伤功能。李兴隆等^[2]则在此基础上，进一步研究了战斗部装填系数（装药质量与壳体质量之比）对破片杀伤半径和成型射流破甲深度的影响。然而，更多的复合战斗部还是通过在原有聚能战斗部上增设预制破片，实现聚能侵彻和破片杀伤相结合。张俊等^[3]提出了一种轴向爆炸成型弹丸（Explosively formed projectile，EFP）、周向预制破片的新型破甲杀伤复合战斗部结构，并仿真分析了该结构下EFP的成型性能与破片场的杀伤威力。龚柏林等^[4]提出了一种将预制破片周向分布在药型罩端面的复合战斗部结构，使预制破片与EFP均沿轴线飞行。基于此类结构，常江等^[5]对药型罩设计参数进行了针对性的优化；董晓亮等^[6]分析了预制破片类型、直径、材料、间距等对复合毁伤元战斗部发散角的影响；Ji等^[7]分析了Ta-2.5W合金药型罩和钨铬合金预制破片的可行性及性能。此外，陈闯等^[8]基于战斗部毁伤威力可控技术，进一步提出了一种外围采用刻槽壳体且可展开不同角度的EFP战斗部，并对EFP和预控破片群相结合的复合破片场成型过程进行了数值模拟研究，分析了中心与外围装药量、外围装药起爆位置、展开角度对复合破片场成型特性的影响。总体而言，当前研究多集中于战斗部结构本身的影响及优化，较少从起爆能量的角度分析其毁伤效能。

为了进一步提高复合战斗部的能量输出效率，本研究利用LS-DYNA数值仿真软件，研究起爆点位置、起爆直径和起爆点数量对复合战斗部所形成的聚能侵彻体、自然破片和预制破片3种毁伤元成型及性能的影响，讨论实现战斗部毁伤威力可调的技术路径。

1. 战斗部计算模型及研究方案

1.1 战斗部结构模型

本研究中的复合战斗部主要包括主装药、药型罩、预制破片、壳体等部分，可形成聚能侵彻体、预制破片和自然破片3种毁伤元。其装药口径D_k为100 mm，装药高度为90 mm。药型罩采用弧锥结合结构，锥角155°，曲率半径55 mm，罩厚4.3 mm；预制破片为方块，边长为8 mm，共9排324枚；壳体厚度为4 mm，具体结构如图1所示。

图 1 战斗部结构及仿真模型

Figure 1. Schematic diagram and simulation model of warhead

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主装药为JH-2炸药，采用High_Explosive_Burn模型和JWL状态方程描述。JWL状态方程表示为

$p = A\left(1 - \frac{\omega }{{{R_1}V}}\right){{\rm{e}}^{ - {R_1}V}} + B\left(1 - \frac{\omega }{{{R_2}V}}\right){{\rm{e}}^{ - {R_2}V}} + \frac{{\omega {e_{0}}}}{V}$

式中：A、B、R₁、R₂和 $\omega$ 为输入参数，V为相对体积，e₀为炸药材料的初始比内能。炸药材料参数如表1^[9]所示，其中： $\,\rho_{\rm{e}}$ 为炸药密度，D为爆速，p_C-J为C-J爆轰压力。

表 1 炸药材料参数^[9]

Table 1. Material parameters of explosive^[9]

Material	$\,\rho_{\rm{e }}$ /(g·cm⁻³)	D/(m·s⁻¹)	p_C-J/GPa	A/GPa	B/GPa	V₀
JH-2	1.695	8425	29.66	854.5	20.5	1

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空气选用Null材料模型和Grüneisen状态方程描述。对于压缩材料，Grüneisen状态方程表示为

$p = \frac{{{\rho _0}{C^2}\mu \left[1 + \left(1 - \displaystyle\frac{{{\gamma _0}}}{2}\right)\mu - \displaystyle\frac{a}{2}{\mu ^2}\right]}}{{{{\left[1 - ({S_1} - 1)\mu - {S_2}\displaystyle\frac{{{\mu ^2}}}{{\mu + 1}} - {S_3}\displaystyle\frac{{{\mu ^3}}}{{{{(\mu + 1)}^2}}}\right]}^2}}}$

对于膨胀材料，则式（2）进一步表征为

$p = {\rho _0}{C^2}\mu + ({\gamma _0} + a\mu )E$

式中：C为材料的静态体积声速；S₁、S₂、S₃为系数； $\gamma_0$ 为Grüneisen常数； $\,\mu = \rho_{\rm{a}} /{\rho _0} - 1$ ， $\,\rho_{\rm{a}}$ 为空气密度， $\,\rho_{0}$ 为空气初始密度；a为 $\gamma_0$ 的一阶体积修正，E为空气的初始比内能。空气材料参数如表2^[9]所示。

表 2 空气材料参数^[9]

Table 2. Material parameters of air^[9]

Material	$\,\rho_{\rm{a} }$ /(g·cm⁻³)	C/(m·s⁻¹)	$\gamma$ ₀	S₁	S₂	S₃
Air	1.205 × 10⁻³	344	1.4	0	0	0

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金属部件主要包括药型罩、预制破片和壳体，所用材料分别为紫铜、钨合金和45钢。毁伤元成型过程属于典型的高温、高应变过程，因此选择Johnson-Cook本构模型和Grüneisen状态方程描述。Johnson-Cook本构方程式表示为

${\sigma _{\rm{y}}} = (\sigma + b{\overline \varepsilon _{{\rm{p}}}}^n)(1 + c\ln {{\dot \varepsilon }^ * })(1 - {T^{ * m}})$

式中： ${\sigma _{\rm{y}}}$ 为材料的流动屈服强度， $\sigma$ 为准静态下的屈服应力，b为应变硬化系数，c为应变率相关系数，m为温度相关系数，n为应变硬化指数， ${\overline \varepsilon _{\rm{p}}}$ 为等效塑性应变， ${{\dot \varepsilon}^ * }$ 为无量纲化后的等效塑性应变率， ${T^*}$ 为无量纲温度。金属材料参数见表3^[10]，其中： $\,\rho$ 为材料密度，G为剪切模量。

表 3 金属材料参数^[10]

Table 3. Material parameters of metal^[10]

Part	Material	$\;\rho$ /(g·cm⁻³)	G/GPa	$\sigma$ /MPa	b/MPa	n	c	m
Liner	Copper	8.96	47.7	90	292	0.31	0.025	1.09
Prefabricated fragment	Tungsten alloy	17.60	136.0	1 506	177	0.12	0.016	1.00
Case	45 steel	7.83	77.0	792	510	0.26	0.014	1.03

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1.2 数值仿真方案

利用ANSYS/LS-DYNA软件对复合毁伤元战斗部的成型过程进行数值模拟。考虑到模型为轴对称结构，取1/4结构建立三维模型。数值模拟过程采用ALE算法，其中药型罩、炸药、空气选择Euler网格；预制破片及壳体采用Lagrange网格，置于Euler网格中。Euler网格与Lagrange网格之间采用流体/结构耦合方式^[9]。具体的网格划分为：药型罩径向60等分，厚度划分为6份，共16 200个网格；装药径向同样60等分，轴线划分为50份，共135 000个网格；空气与装药、药型罩相接位置划分方式一致；其他位置网格大小沿EFP成型方向分别取1.5、2.0和3.0 mm，共1 035 600个网格；预制破片网格大小为0.2 mm，共5 184个网格；考虑自然破片的形成，壳体网格大小取1.0 mm，共62 928个网格。

预制破片和壳体之间采用自动面-面接触方式，钨球定义为自动单面接触^[6]。为避免压力在边界面反射，在整个空气计算域的周围表面定义无反射边界。考虑到战斗部作用过程属于典型爆炸问题，时间步长取0.67 μs。

本研究主要分析起爆点位置、起爆直径和起爆点数量对复合战斗部毁伤元成型及性能的影响，涉及到的起爆形式主要包括：端面单点起爆、端面多点起爆、轴线多点同步起爆、轴线阵列多点同步起爆等，起爆方式如图2所示。

图 2 起爆方式示意图

Figure 2. Schematic diagram of detonation mode

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单点起爆指装药端面中心点处起爆，多点起爆除特别说明外默认为8点起爆。起爆位置如图2(a)所示，分别取装药顶点（P₁）、装药高度60 mm处（P₂）、装药高度30 mm处（P₃）和药型罩顶点（P₄）4个位置；对于起爆直径，如图2(b)所示，分别取装药端面中心点、D_k/4、 D_k/2、3D_k/4和装药直径D_k处；对于起爆数量，如图2(c)所示，分别取端面单点、4点、6点、8点和轴线1 × 3点、4 × 3点、6 × 3点、8 × 3点。

2. 起爆方式对复合毁伤元的影响

对于该复合战斗部结构，其毁伤元主要包括聚能侵彻体、自然破片和预制破片3种形式。对于聚能侵彻体，主要成型参数为头部速度、头尾速度差和长径比，此处长径比为侵彻体总长与最大直径之比；对于破片，则主要分析其成型状态及速度分布，以探究起爆方式对毁伤元成型的影响。

2.1 起爆点位置的影响

为了研究起爆点位置对毁伤元成型的影响，分别研究起爆点位置为P₁、P₂、P₃、P₄时中心单点起爆及端面多点起爆对复合战斗部毁伤元成型的影响。端面多点起爆采用8点同步起爆，且起爆直径为装药直径；轴线多点起爆为P₁、P₂、P₃处3点同步起爆，采用P_1-2-3来表示。通过数值模拟计算得到150 μs时刻各方案聚能侵彻体成型参数及形态，如图3所示，此时聚能侵彻体成型已基本稳定，形态不再发生明显变化。

图 3 起爆点位置对聚能侵彻体的影响

Figure 3. Effect of the initiation point position on explosively formed penetrator

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由图3可知，随着起爆点位置逐渐向药型罩靠近，单点起爆形成的聚能侵彻体头部速度由2 434 m/s减小至2 165 m/s，而多点起爆形成的聚能侵彻体头部速度则由3 640 m/s减小至不足2 000 m/s。单点起爆时聚能侵彻体头尾速度差较小，始终保持在50 m/s以下，形成了典型的EFP；多点起爆时形成的聚能侵彻体头尾速度差更大，甚至形成了头尾速度差约为1 100 m/s的聚能杆式侵彻体（Jetting projectile charge，JPC）。起爆点位置离药型罩越远，形成的聚能侵彻体头部长度越大，其头尾速度差也越大，越有利于JPC的成型。轴线多点起爆时，其聚能侵彻体成型状态与P₃处相近。这说明对于聚能侵彻体，轴线多点起爆时，距药型罩最近的起爆点受到的影响更大。在进行聚能毁伤元形态仿真研究的同时，对预制破片的飞散情况也进行了研究，150 μs时刻预制破片的速度参数如图4所示。

图 4 起爆点位置对预制破片的影响

Figure 4. Effect of the initiation point position on prefabricated fragment

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由图4可知，不论中心单点起爆还是端面多点起爆，起爆点位置由装药端面向药型罩逼近的过程中，预制破片的最高速度均呈现出先增大后减小的规律。整体来看，虽然多点起爆与单点起爆的最低速度相近，但多点起爆的速度分布带更大，均在200 m/s以上，对预制破片最高速度的提升作用显著，速度最高可提升100 m/s以上。对于复合战斗部，壳体形成的自然破片也至关重要，150 μs时刻自然破片成型参数及形态如图5所示。

图 5 起爆点位置对自然破片的影响

Figure 5. Effect of the initiation point position on natural fragment

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由图5可知，与预制破片的规律相似，起爆点位置由装药端面向药型罩逼近的过程中，自然破片平均速度也呈现出先增大后减小的规律，且两种起爆模式下仍然是P₂处起爆时速度最高，分别达到728和738 m/s。对于破片质量分布，相较于端面多点起爆，中心单点起爆时壳体破碎形成的自然破片分布更均匀；而端面起爆时破片质量更大，也更完整，有利于提高破片威力。

2.2 起爆直径的影响

为了研究起爆直径对毁伤元成型的影响，分别研究了不同起爆直径时端面8点起爆和轴线阵列多点起爆对复合战斗部毁伤元成型的影响，轴线阵列起爆时P₁、P₂、P₃同步24点（3 × 8）起爆。起爆直径分别取0 mm（中心单点）、D_k/4、D_k/2、3D_k/4和D_k。通过数值模拟计算得到150 μs时刻各方案聚能侵彻体成型参数及形态，如图6所示。

图 6 起爆直径对侵彻体的影响

Figure 6. Effect of the detonation diameter on explosively formed penetrator

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由图6可知，端面起爆时形成的侵彻体头尾速度均大于轴向阵列起爆时所形成的侵彻体，相较于轴向阵列起爆形成的EFP，其更易形成JPC。随着起爆直径的增大，两种起爆模式下形成的聚能侵彻体头部速度和头尾速度差均增大，杆型头部逐渐增长，长径比大幅提高，毁伤元由EFP形态逐渐转变为JPC形态。而端面起爆增益效果更为明显，头部速度从2 434 m/s提高到3 640 m/s的同时，头尾速度差也从零增大至570 m/s；侵彻体长径比达到2.94，是中心点起爆时长径比的4.8倍。150 μs时刻预制破片速度参数如图7所示。

图 7 起爆直径对预制破片的影响

Figure 7. Effect of the detonation diameter on prefabricated fragment

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由图7可知，不论是装药端面起爆还是轴向阵列起爆，当起爆直径增大时，预制破片的最高速度均增大，分别提高63和86 m/s；但端面起爆时预制破片的最小速度逐渐减小至585 m/s，轴向阵列起爆时预制破片的最小速度却逐渐增大至621 m/s，且轴向阵列起爆的速度分布带更大，对预制破片最高速度的提升作用明显，最高提升速度达到100 m/s以上。150 μs时刻自然破片成型参数及形态如图8所示。

图 8 起爆直径对自然破片的影响

Figure 8. Effect of the detonation diameter on natural fragment

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由图8可知，与预制破片不同，随着起爆直径的增大，端面起爆自然破片速度先减小后增大，3D_k/4处速度最低约690 m/s；轴向3处圆形阵列起爆自然破片的速度逐渐增大，速度提高约50 m/s，达到729 m/s。起爆直径为D_k/2时，两种起爆方式下自然破片的速度近乎一致，均为696 m/s。装药端面起爆直径存在一个最值，此时破片平均速度最低，且随着起爆直径的增大，大尺寸破片增加。

2.3 起爆点数量的影响

为了研究起爆点数量对毁伤元成型的影响，分别研究了不同起爆点数量时装药端面及轴向阵列起爆对复合战斗部毁伤元成型的影响。装药端面起爆时，起爆点数量分别取中心单点、端面4点、6点和8点；轴向阵列起爆时，取3点（1 × 3）、12点（4 × 3）、18点（6 × 3）和24点（8 × 3）。通过数值模拟计算得到150 μs时刻各方案聚能侵彻体成型参数及形态，如图9所示。

图 9 起爆点数量对侵彻体的影响

Figure 9. Effect of the initiation point number on explosively formed penetrator

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由图9可知，端面单点和轴向阵列起爆容易形成EFP，而端面多点起爆更易形成JPC。随着起爆点数量的增加，聚能侵彻体头部速度增大，端面起爆和轴向阵列起爆的速度增益分别达到1 000 m/s以上和200 m/s；长径比也随之增大，分别由0.62和0.51增大至2.58和0.96，但随着起爆点数量增加，长径比增大速度逐渐放缓，端面起爆点数量由4个增加到8个时，长径比仅提高约10%；轴向阵列起爆形成的侵彻体头尾速度增长较为缓和，头尾速度和长度均远小于端面起爆形成的侵彻体，最大头尾速度差不超过120 m/s，只能形成较典型的EFP。150 μs时刻预制破片的速度参数如图10所示。

图 10 起爆点数量对预制破片的影响

Figure 10. Effect of the initiation point number on prefabricated fragment

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由图10可知，随着起爆点数量的增加，端面起爆时预制破片的最大速度由743 m/s逐渐提高到803 m/s，而最小速度则由620 m/s减小到585 m/s；轴向阵列起爆时预制破片的最大速度及最小速度均先增大后减小，最大时分别为831和626 m/s。整体来看，端面起爆预制破片速度区间随着起爆点数量的增加而增大，速度区间由123 m/s增大至211 m/s，增长70%以上；但轴向阵列起爆的最大速度更大，达到831 m/s，对预制破片的最高速度提高了10%，作用更加显著。壳体自然破片在150 μs时刻的成型参数及形态如图11所示。

图 11 起爆点数量对自然破片的影响

Figure 11. Effect of the initiation point number on natural fragment

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由图11可知，与预制破片的规律相似，随着起爆点数量增加，轴向阵列起爆时破片速度先增大后缓慢减小。但端面起爆时形成的自然破片平均速度变化不大，始终为710 m/s左右，上下浮动在10 m/s以内。壳体质量分布方面，随着起爆点数量增加，壳体破片质量增大，且破片更完整，更有利于破片威力的提高。总体来看，端面起爆时起爆点数量的作用不明显，轴线阵列起爆时增加起爆点数量有利于破片速度的提高。

3. 结　论

通过数值仿真研究了起爆点位置、直径和起爆点数量对复合战斗部所形成的聚能侵彻体、自然破片和预制破片3种毁伤元成型及性能的影响，得出以下主要结论。

（1）随着起爆点位置向药型罩靠近，聚能侵彻体长径比和头部速度均呈现减小趋势，端面8点起爆时尤为明显，且头尾速度差明显减小；单点起爆时位置的影响较小，P_1-2-3同时起爆的效果并不明显，与P₃处起爆形成的EFP相近。预制破片均在P₂处起爆时达到最大破片速度，且端面8点起爆的速度增益更为明显。对于壳体形成的自然破片，其平均速度也在P₂处达到最大；多点起爆位置对应壳体处形成的破片最大；P_1-2-3同时起爆虽不能提高破片速度，但有助于使自然破片的断裂更均匀。

（2）随着起爆直径的增大，端面起爆和轴线阵列起爆对聚能侵彻体的影响一致，其长径比、头部速度和头尾速度差均随之增大，速度增益最高可达50%；端面起爆更有利于聚能侵彻体的拉伸，甚至可以形成JPC。预制破片的最大速度均呈上升趋势，但最小速度呈相反的变化趋势。对于壳体形成的自然破片，装药端面起爆直径存在一个最值，此时破片平均速度最低，且随着起爆直径的增大，大尺寸破片增加；而轴线阵列起爆直径的增大有利于破片速度的提高。

（3）随着起爆点数量的增加，聚能侵彻体长径比、头部速度和头尾速度差同样随之增大，速度增益与起爆直径的影响一致，也形成了JPC，但随着起爆点数量的增加，速度增大的趋势逐渐减缓。预制破片的速度变化与起爆直径的影响相近，但具有平台现象，整体来看，两种起爆方式对预制破片速度的增益相近。对于壳体形成的自然破片，端面起爆点数量的变化对破片平均速度的影响不大，仅对破片质量分布有一定影响，轴线阵列起爆点数量的增加有利于破片速度的提高。

图 1 横截面形状及结构设计

Figure 1. Cross-section shape and structural design

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图 2 冲击模型示意图及铝合金6061O的材料属性

Figure 2. Schematic diagram of the impact model and material properties of aluminum alloy 6061O

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图 3 网格尺寸测试

Figure 3. Mesh size test

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图 4 数值模拟与实验结果^[16]的对比

Figure 4. Comparison between numerical simulation and experiment results^[16]

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图 5 壁厚相同时结构的能量吸收和力-位移曲线

Figure 5. Energy absorption and force-displacement curves of structures with the same wall thickness

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图 6 壁厚相同时多胞管的最终变形模式

Figure 6. Final deformation modes of multicellular tubes with the same wall thickness

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图 7 壁厚相同时结构的耐撞性分析曲线

Figure 7. Crashworthiness analysis curves of structures with the same wall thickness

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图 8 相同质量下结构的能量吸收和力-位移曲线

Figure 8. Energy absorption and force-displacement curves of structures with the same mass

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图 9 相同质量多胞管的变形模式

Figure 9. Deformation modes of multicellular tubes with the same mass

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图 10 相同质量结构的耐撞性数据分析

Figure 10. Crashworthiness data analysis of structures with the same mass

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图 11 不同肋板数量多胞管的能量吸收和力-位移曲线

Figure 11. Energy absorption and force-displacement curves of multicellular tubes with different rib numbers

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图 12 h=1.0 mm时圆形手性多胞管的变形模式

Figure 12. Deformation pattern of circular chiral multicellular tubes with h=1.0 mm

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图 13 不同肋板数多胞管的耐撞性数据分析

Figure 13. Crashworthiness data analysis of multicellular tubes with different rib numbers

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图 14 不同内圆直径下多胞管的能量吸收和力-位移曲线

Figure 14. Energy absorption and force-displacement curves of multicellular tubes with different inner circle diameters

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图 15 不同内圆直径下多胞管的耐撞性分析曲线

Figure 15. Crashworthiness analysis curves of multicellular tubes with different inner circle diameters

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图 16 不同壁厚多胞管的耐撞性分析曲线

Figure 16. Crashworthiness analysis curves of multicellular tubes with different wall thicknesses

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表 1 壁厚相同时结构的耐撞性数据

Table 1. Crashworthiness data of structures with the same wall thickness

Multicellular tubes	h/mm	m/kg	E_A/J	E_SA/(kJ·kg^–1)	F_I/kN	η/%
TCT	1.0	0.0509	646.01	12.69	18.44	43.78
CCMT4-20	1.0	0.0984	1784.28	18.13	38.30	58.23
CCMT5-20	1.0	0.1060	2116.10	19.96	42.07	62.87
CCMT6-20	1.0	0.1129	2234.87	19.95	44.75	62.42
CCMT7-20	1.0	0.1213	2552.05	21.09	48.87	65.28
CCMT4-30	1.0	0.1044	1834.21	17.63	40.41	56.74
CCMT5-30	1.0	0.1114	2045.31	18.43	43.45	58.83
CCMT6-30	1.0	0.1184	2196.29	18.61	46.63	58.87
CCMT7-30	1.0	0.1254	2327.56	18.62	49.42	58.88
CCMT4-40	1.0	0.1089	1756.70	16.12	41.33	53.13
CCMT5-40	1.0	0.1150	2026.06	17.62	43.82	57.79
CCMT6-40	1.0	0.1210	2143.38	17.71	46.40	57.74
CCMT7-40	1.0	0.1270	2219.68	17.48	48.95	56.68

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表 2 相同质量结构的耐撞性对比数据

Table 2. Comparison of crashworthiness data of structures with the same mass

Multicellular tubes	h/mm	m/kg	E_A/J	E_SA/(kJ·kg^–1)	F_I/kN	η/%
TCT	1.000	0.0509	646.01	12.69	18.44	43.78
CCMT4-20	0.517	0.0509	699.72	13.75	17.46	50.10
CCMT5-20	0.480	0.0509	696.78	13.69	17.20	50.64
CCMT6-20	0.456	0.0509	682.11	13.40	17.41	48.97
CCMT7-20	0.420	0.0509	687.61	13.51	17.05	50.40
CCMT4-30	0.488	0.0509	612.85	12.02	16.96	45.18
CCMT5-30	0.457	0.0509	636.98	12.51	16.86	47.24
CCMT6-30	0.430	0.0509	642.35	12.62	16.77	47.89
CCMT7-30	0.406	0.0509	642.00	12.61	16.64	48.22
CCMT4-40	0.467	0.0509	560.76	11.02	16.64	42.13
CCMT5-40	0.443	0.0509	594.31	11.68	16.53	44.94
CCMT6-40	0.421	0.0509	618.58	12.15	16.41	47.11
CCMT7-40	0.401	0.0509	608.46	11.95	15.96	47.64

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参考文献(25)

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1. 战斗部计算模型及研究方案
1.1 战斗部结构模型
1.2 数值仿真方案
2. 起爆方式对复合毁伤元的影响
2.1 起爆点位置的影响
2.2 起爆直径的影响
2.3 起爆点数量的影响
3. 结　论

圆形手性多胞管轴向冲击下的耐撞性分析

doi: 10.11858/gywlxb.20230616

作者简介: 黄翠萍（1992－），女，硕士，讲师，主要从事结构耐撞性与吸能研究.E-mail：huangcuiping59451@163.com

通讯作者: 邓小林（1984－），男，博士，教授，主要从事结构耐撞性及优化设计研究.E-mail：dengxiaolin3@163.com

计量

出版历程

Crashworthiness Analysis of Circular Chiral Multicellular Tubes under Axial Impact

1. 战斗部计算模型及研究方案

1.1 战斗部结构模型

1.2 数值仿真方案

2. 起爆方式对复合毁伤元的影响

2.1 起爆点位置的影响

2.2 起爆直径的影响

2.3 起爆点数量的影响

3. 结 论

计量

出版历程

目录

1. 战斗部计算模型及研究方案

1.1 战斗部结构模型

1.2 数值仿真方案

2. 起爆方式对复合毁伤元的影响

2.1 起爆点位置的影响

2.2 起爆直径的影响

2.3 起爆点数量的影响

3. 结 论

作者简介:
黄翠萍（1992－），女，硕士，讲师，主要从事结构耐撞性与吸能研究.E-mail：huangcuiping59451@163.com

通讯作者:
邓小林（1984－），男，博士，教授，主要从事结构耐撞性及优化设计研究.E-mail：dengxiaolin3@163.com

3. 结　论

3. 结　论