高压物理学报

周建十, Chan J, Goodenough J B

1993, 7(2): 81-91 . doi: 10.11858/gywlxb.1993.02.001

PDF (883)

摘要:
本文解释了La2CuO4+（00.09）和La2-xSrxCuO4（0x0.3）两种p型系统含铜稀土氧化物中的电阻和Seebeck系数与温度的依赖关系，在室温以上，一氧大气压下的La2CuO4+系统趋于失氧；在500 K以上，超导样品显示出失氧的一级相变，并且恢复到反铁磁相。在转变温度T1300 K以下，对00.05成份的样品，相分离成反铁磁相和超导相；而在TcTT100 K的温度范围内，超导相进一步分离成富空穴和贫空穴畴。在0.040.09范围内，Tc处的电阻陡降出现了台阶；我们认为，它反映了电子成对的起伏。在La2-xSrxCuO4系统中，对于成分为0x0.2的样品，在T1300 K以上，空穴的运动是弥散的，但是Hm=0；而对于x0.22的样品，经历了从平滑到Fermi液态的转变。成份为0x0.12时，在TcTT1范围（其中空穴继续以弥散方式运动）是亚稳的，但是，在TcTT150 K范围，出现了电荷起伏。当样品冷却通过T1时，对于成份为0.15x0.2的样品，经历了由弥散到强质量增强巡游电子状态的转变；在Tc处，从均匀的修饰电子的正常态凝聚成超导的载流子对。在超导成份样品的正常态中，不寻常的电子-晶格相互作用，可以归结为在CuO2面上从更离子性的到共价性的Cu:3dx2-r2─O:P键合的转变；通过这种转变，轨道杂化和Hubbard U参量随Cu─O键长和Cu原子上的外表局域氧化态都产生灵敏的变化。

Cr对Fe-Zr基非晶合金电阻率及压力效应的影响

苏昉, 苏骏, 许伟

1993, 7(2): 92-99 . doi: 10.11858/gywlxb.1993.02.002

PDF (881)

摘要:
在0.000 1~2.5 GPa范围不同静水压下，用四探针法详细测量了七种非晶态Fe90-xCrxZr10合金（x=2、4、7、10、13、16、20）的电阻率。结果表明：（1）常压室温电阻率0与FeZr基非晶合金中Cr含量成N形曲线关系；（2）当静水压增加时，七种非晶合金的约化电阻率（/0）都单调下降，x越大则电阻率下降的幅度越小；（3）非晶Fe90-xCrxZr10合金电阻率的压力系数对x的变化相当敏感；（4）为方便查值，给出了六种典型静水压下/0与x的曲线关系。最后，讨论了四种物理模型的选用以及相干交换散射在高压下的行为。

压力对金属玻璃Zr70Cu30晶化温度和激活能的影响

沈德久, 沈中毅, 吴浩泉, 殷岫君

1993, 7(2): 100-104 . doi: 10.11858/gywlxb.1993.02.003

PDF (672)

摘要:
在0~2 GPa压力范围内，通过测量电阻，研究了压力对金属玻璃Zr70Cu30晶化温度与激活能的影响，并探讨了晶化温度与激活能随压力变化时的相关性。

类球状再结晶石墨的形成

郝兆印, 贺义兴, 陈宇飞, 王德荣

1993, 7(2): 105-109 . doi: 10.11858/gywlxb.1993.02.004

PDF (654)

摘要:
用高分辨电子显微镜观察到了催化剂合金中再结晶石墨形貌随温度、压力的变化，找到了金刚石晶体形成的证据。

Bi1.8Nd0.2Ti4O11的温致及压致软模相变研究

崔启良, 孟进芳, 邹广田, 赵永年, 李冬妹

1993, 7(2): 110-114 . doi: 10.11858/gywlxb.1993.02.005

PDF (615)

摘要:
采用背用散射的方法，测量了Bi1.8Nd0.2Ti4O11的拉曼光谱。实验结果表明，该掺杂样品发生温致和压致软模相变的温度和压力分别为200 ℃和3.35 GPa。文中讨论了相变点移动的原因及高频声子模随温度和压力的变化。

关于2024Al液-汽临界性质

张春斌, 郭全林, 李茂生

1993, 7(2): 115-122 . doi: 10.11858/gywlxb.1993.02.006

PDF (655)

摘要:
考查了冷压p0K为A(B-2)形式物态方程的临界性质，提出了两种修正的Morse势冷压形成，并计算了其临界参数，认为这是一种较合理的形式。分别对电子比热系数0K=0和0K0计算了液-汽相变平台。

超高压下碘的结构相变

陈良辰, 张芝婷, 车荣钲, 俞汀南, 李凤英, 顾惠成, 徐丽雯, 王积方

1993, 7(2): 123-126 . doi: 10.11858/gywlxb.1993.02.007

PDF (788)

摘要:
采用DAC高压X光技术，在320 GPa压力下，对碘进行了结构相变的研究。用耐腐蚀材料Mo作封垫，在室温和无保护气氛下装样。采用Mo内标和红宝石荧光测量进行压力校准。结果表明，在21 GPa时，开始发生结构相变，由面心正交相（Ⅰ相），转变为体心正交相（Ⅱ相），体积缩小2%左右。在21~25 GPa之间为两相共存区；在25 GPa以上完全转变为新的高压单相（Ⅱ相）。此相变为可逆相变。

分形维数与熵间的关系

屈世显, 董连科

1993, 7(2): 127-131 . doi: 10.11858/gywlxb.1993.02.008

PDF (714)

摘要:
分形维数是熵的另一种量度，并且还是一个态函数，这就是分形维数与熵间的定量关系或者叫做分形维数的物理意义。我们用非晶结构的位形（信息）熵与信息维数随压力变化的标度关系S1()-D1证明了我们的论断。这对于演化动力学的发展，特别是对于Prigogine提出的解决动力学与热力学的统一具有重要意义，同时也指出了用比例关系式作为测量分形维数的实验原理应该注意的问题。

高压下Al0.77Mn0.19Yb0.04合金准晶T相形成及结构

许大鹏, 宿欣堂, 禹日成, 苏文辉, 幸志明

1993, 7(2): 132-137 . doi: 10.11858/gywlxb.1993.02.009

PDF (759)

摘要:
利用静高压（4.2 GPa）熔态（1 300 ℃）淬火（102 ℃/s）方法，对含稀土的铝锰合金Al0.77Mn0.19Yb0.04进行了研究。首次发现了准晶T相得形成。利用选区透射电子衍射技术，对合金中准静态的结构对称性进行了观察和分析。根据X射线和电子衍射对其衍射峰进行了指标化。使用扫描电镜和能谱技术进行了成份分析。

有磁和无磁状态下YIG和YAG晶体高压下的声速和衰减

顾惠成, 李凤英

1993, 7(2): 138-142 . doi: 10.11858/gywlxb.1993.02.010

PDF (806)

摘要:
YAG晶体是一种无磁石榴石，YIG晶体是铁磁石石榴石。通过对YAG和YIG晶体在高压加磁场和不加磁场条件下，研究铁磁石榴石和无磁石榴石晶体的超声行为。采用回波重合法测量声速，通过比较回波的幅度进行衰减的测量。我们发现，不存在磁场时，有磁石榴石和无磁石榴石在高压条件下声速和声衰减有类似的变化行为。我们也发现，无论有无高压，在YAG晶体中不存在磁声相互作用，而在YIG晶体中，则存在磁声相互作用。

超高速碰撞的弹托分离技术

王金贵

1993, 7(2): 143-147 . doi: 10.11858/gywlxb.1993.02.011

PDF (874)

摘要:
本文详细介绍了利用二级轻气炮发射超高速弹丸的弹托分离技术。实验结果表明采用拦截器技术进行弹托分离，不像气动力分离技术那样损失弹丸速度，可以充分发挥炮的发射性能。拦截器结构简单，很容易保证系统的同轴性。弹丸能够顺利地进入拦截器分离，分离的成功率为100%。

人造金刚石用触媒形状的新构想

孙江, 李基发, 冯庆田

1993, 7(2): 148-151 . doi: 10.11858/gywlxb.1993.02.012

PDF (909)

摘要:
六面顶和两面顶高压装置都采用圆片状触媒。在同腔体的情况下，后者的单次产量比前者约高50%。介绍了触媒的表面性质和合成件加载过程的外力与变形的关系，并对触媒形状的变化关系与比表面问题作了评述。指出，增加石墨和触媒接触的比表面或反应面积，对于提高细颗粒单晶金刚石的转化率是一条重要途径。为此，提出一种新形状触媒泡沫触媒的构想。

二维硬盘系统相变潜热和热膨胀系数的数值计算

赵敏, 孙凤国, 唐荣奇

1993, 7(2): 152-155 . doi: 10.11858/gywlxb.1993.02.013

PDF (852)

摘要:
用文献[1]的数值方法，计算了二维硬盘系统的相变潜热河热膨胀系数。

Mo衬底生长金刚石薄膜表面晶形研究

杨国伟, 毛友德

1993, 7(2): 156-160 . doi: 10.11858/gywlxb.1993.02.014

PDF (683)

摘要:
用HFCVD方法在Mo衬底上进行了金刚石薄膜生长研究，观察到在不同的反应压强条件下，金刚石薄膜晶粒的三种形貌，并且讨论了反应条件对晶粒形貌的影响以及菜花状大晶粒的构成机理。

1993年第7卷第2期

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